Assar DN v. 4, 2009. Förra föreläsningen: Pointings vektor Brytningsindex Fresnels ekvationer Snells lag Brewstervinkel Dopplereffekten TIR:

Slides:



Advertisements
Liknande presentationer
DERIVATAN – ETT EXEMPEL
Advertisements

S p e g l a r.
Linjära funktioner & ekvationssystem – Ma B
Optik Läran om ljus.
Händelsehantering i grafiska gränssnitt byggda med Tkinter
Numeriska beräkningar i Naturvetenskap och Teknik
Varför sjunker stenar när en kork flyter?
Energi och energiomvandlingar
Ljus, fotoner och vågor Gullviva Gymnasium.
Ljud – spridning.
Datorn och kvalitativ information
Numeriska beräkningar i Naturvetenskap och Teknik
Föreläsning 2 21 jan 2008.
Elläradelens byggblock
Spektrala Transformer för Media
Förra föreläsningen: Transmission genom en polarisator: Snells lag
Föreläsning 12 Matlab J-uppgiften.
LJUD OCH ANDRA MEKANISKA VÅGOR
Det här är jag på väg till jobbet. Introduktion till integraler Detta hände idag: Först kör jag hemifrån i en konstant hastighet av 10 m/s. Efter 15.
Beräkna en ekvation (metod 1)
Föreläsning 1 19 jan 2008.
Ljud.
Kommentarer F5 BE1 Några nyttiga exempel: Hur ser en enstaka puls ut i frekvensplanet? Pulsen är tidskontinuerlig och icke-periodisk, dvs vi använder FOURIER-transform.
INLEDNING.
KRAFTMETOD FÖR BALKAR Exempel 1 Jämviktsekvationer :
Linjära funktioner & Ekvationssystem
FK3002 Kvantfysikens grunder
OMKRETS & AREA Omkrets = b + b + h + h = 2b + 2h Area = b × h
Spektrala Transformer
Optimalitetsprinsipen i 300 år från Fermat till optimal reglering Andrey Ghulchak LTH den 15 augusti, 2003.
Förra föreläsningen: Huygens princip: Sfäriskt strålande elementarstrålare eller strålartäthet Diffraktion genom en enkelspalt Youngs dubbelspaltsexperiment.
Genomgång av Integraler
Moment 2 Mall för presentation av idé
Ljus Det gör så att vi kan se!.
Konkava speglar En konkav spegel reflekterar ljuset till en punkt som kallas brännpunkt eller fokus. När ljus reflekteras får man även ett parallellt ljusknippe.
Spektrala Transformer
SPÄNNING & TÖJNING NORMALSPÄNNING
Nya lokaler denna vecka P.g.a. det stora deltagarantalet har övningarna flyttats till sal 530 idag och imorgon. Föreläsningen på onsdag 26 jan. hålls i.
Diskret stokasticitet Projekt 2.3, Talltita
Förtrogenhet med några mätinstrument
Spektrala Transformer
Förra föreläsningen: Vågtal = Abs(vågvektor) Fashastighet
Ljus Gör så att vi kan se!.
Optics is light work Med väldigt mycket tack till Les Wesley
DT1130 Spektrala Transformer Jonas Beskow Spektrala Transformer Faltning & Z -transform.
Institutionen för matematik, KTH Mats Boij 5B1200 Differentialekvationer och transformer 13 maj B1200 Differentialekvationer och transformer I, 4.
Föreläsning 2 Youngs dubbelspaltexperiment
Förra föreläsningen: Dopplereffekten Brytningsindex Plana vågor — Inga variationer i fältkomponenterna vinkelrätt mot Polarisation: Linjär, cirkulär, elliptisk.
Förra föreläsningen: Huygens princip: Sfäriskt strålande elementarstrålare eller strålartäthet Diffraktion genom en enkelspalt Youngs dubbelspaltsexperiment.
Förra föreläsningen: Historisk utveckling av elektromagnetismen Vektorer Koordinatsystem.
Förra föreläsningen: Pointings vektor Brytningsindex
DT1130 Spektrala Transformer Jonas Beskow Spektrala Transformer Introduktion svängningar & fasvektorer.
Förra föreläsningen: Dopplereffekten Brytningsindex Plana vågor — Inga variationer i fältkomponenterna vinkelrätt mot Plan linjärpolariserad våg: Polarisation:
Förra föreläsningen: Transformatorn
Förra föreläsningen: j  -metoden – förutsätter själv- eller påtvingad svängning Impedans Resonans Q-värde Lastanpassning i seriekrets i parallellkrets.
Förra föreläsningen: Demonstrationer av interferens Modbegreppet Vågledare, optisk fiber Rektangulär hålrumsvågledare Dispersion Koaxialledare Dämpning.
Påminnelse, kursens syften Ämneskunskap Öva problemlösning Öva studieteknik/studiestrategi.
Info om laborationer I interferens/diffraktionslabben räcker det med att redogöra för ANTINGEN interferensexperimentet eller för ALLA diffraktionsexperimenten.
FourieroptikFourieroptik Ett projektarbete i Bildgivande System Av: Martin Malek, Hans Pålsson, Jens Ljungné, Daniel Axelsson.
Förra föreläsningen: Historisk utveckling av elektromagnetismen Vektorer ─ Läs på, ni kommer att behöva denna kunskap! Koordinatsystem ─ Dito. Kapitel.
Assar DN v. 4, Förra föreläsningen: Pointings vektor Brytningsindex Fresnels ekvationer Snells lag Brewstervinkel Dopplereffekten TIR:
Högersystem Vektorerna u, v, w i rummet säges vara ett högersystem (positivt orienterat) om den minsta vridning som överför u i v ses moturs från spetsen.
Förra föreläsningen: Huygens princip: Sfäriskt strålande elementarstrålare eller strålartäthet Diffraktion genom en enkelspalt Diffraktionsvinkeln Youngs.
Labbregler En förutsättning för att göra en laboration är att man läst laborationshandledningen (finns för nedladdning på kurshemsidan
Manada.se Kurvor, derivator och integraler. 3.4 Integraler 2 Integraler Integralberäkning med primitiv funktion Tillämpningar och problemlösningar manada.se.
AMATÖRRADIO OCH ELEKTROMAGNETISKA FÄLT
Polynomfunktioner av första graden
Föreläsning 1 18 jan 2010.
Digitalteknik 3p - Kombinatorisk logik
Digitalteknik 3p - Kombinatorisk logik
Presentationens avskrift:

Assar DN v. 4, 2009

Förra föreläsningen: Pointings vektor Brytningsindex Fresnels ekvationer Snells lag Brewstervinkel Dopplereffekten TIR:

Denna föreläsning: Interferens, Huygens princip Diffraktion genom en enkelspalt Youngs dubbelspaltsexperiment Gitterformeln Babinets princip Tunnfilmsinterferens Koherens

Huygens princip, r >> d x r Källor Endast rumsberoende

Huygens princip, enkelspaltsdiffraktion, r >> d x r Summa → Integral Källor → Källtäthet  (källor per enhetslängd)

Diffraktion av en stråle med ”plan” fasfront Diffraktionsvinkel av en stråle med diameter d: Spalt Spridningsmönster Strålningsdiagram (intensitet som funktion av riktning)  S

Youngs dubbelspaltsförsök, r >> d, x’ x r

Gitter, gitterformeln Plan våg d  Gitterperioden = d Gitterformeln:

Babinets princip Plan våg

Reflektion av plan våg när k // n _ ^

Tunnfilmsinterferens God approximation (om n 1 ≈ n 2 ): För att beräkna E R, sätt E 1 = E In, E R = E R,1. Ifall n 2 =n 0 : l

...och så här blir det Observera våglängdsberoendet!

Fabry-Perot filter — Frekvensdomän l r t Normalised frekvens FWHM

Fabry-Perot filter — tidsdomän l r t Energiförlust ”per studs”: Tid mellan studsar: Tidskonstant:

Koherens –  f ·  t är finit l r t Pulsen som kommer ut har blivit filtrerad i :frekvens och tid. Ett inverst förhållande råder mellan frekvensbredd och tidslängd (koherenslängd) för alla vågor.