Föreläsning 5 – Fälteffekttransistor II

Slides:



Advertisements
Liknande presentationer
Elproduktion, eldistribution och elanvändning i samhället
Advertisements

Syror, baser och indikatorer
ELLÄRA Kapitel 3. Efter avsnittet ska du:  veta vad som menas med att ett föremål är elektriskt laddat  kunna förklara vad elektricitet är  veta vad.
Elektrokemi What???.
Vad menas med statisk elektricitet?
Släktingarna som påverkade fysikens utveckling
Ellära Fysik 1 / A Översiktlig beskrivning av en del av innehållet i Ellära – Fysik A För djupare studier hänvisar jag till kurslitteratur som finns.
”Digital” IC konstruktion
Kondenserade faser Vätskor och fasta ämnen har mycket gemensamt. Smältentalpin för is är 334 J/g, ångbildningsentalpin är 2257 J/g. När vatten har kondenserat.
Elektricitet Trådkurs 6
Ellära och magnetism.
ELLÄRA.
ELLÄRA Göran Stenman, Ursviksskolan 6-9, Ursviken –
Göran Sellberg och Annika Adolfsson
Medicinska sensorer För att mäta:
Atomen Det finns drygt 100 st. olika atomer. Atom betyder odelbar.
Ellära.
ELLÄRA Göran Stenman, Ursviksskolan 6-9, Ursviken –
Föreningar.
Sensorer och Mätsystem
Visardiagram och fasförskjutning
Elektricitet Vad är det egentligen?.
Släktingarna som påverkade fysikens utveckling
Förra föreläsningen: Laddning — elementarladdning ≈ 1, C Coulombs lag: Dielektricitetskonstanten i vakuum ≈ 8, C 2 /Nm 2 Faradays bur.
ELLÄRA Göran Stenman, Ursviksskolan 6-9, Ursviken –
Förra föreläsningen: Coulumbs lag Elektrisk fältstyrka: (V/m)
Kombinerade serie- och parallellnät
SPÄNNING & TÖJNING NORMALSPÄNNING
Vad är elektricitet? Vad är elektricitet?
IH1611 Halvledarkomponenter VT 2013, period 4 Gunnar Malm
Mål för kursmomentet Ellära-Magnetism i ämnet Fysik år 8.
”Digital” IC konstruktion
Digitalteknik 7.5 hp distans: 6.1 MOS-transistorn6:1.1 CMOS Complementary Metal Oxide Semiconductor (nMOS och pMOS) nMOS-transistorn.
Förra föreläsningen: Dopplereffekten Brytningsindex Plana vågor — Inga variationer i fältkomponenterna vinkelrätt mot Polarisation: Linjär, cirkulär, elliptisk.
Förra föreläsningen: Konservativt kraftfält, rotationsfria fält Energipotential Elektrostatisk potential och fältstyrka Spänning Kondensatorn Energiuppladdning.
Förra föreläsningen: Gauss sats Konservativt kraftfält, rotationsfria fält Energipotential Elektrostatisk potential och fältstyrka Spänning Kondensatorn,
Förra föreläsningen: Transformatorn
Förra föreläsningen: Demonstrationer av interferens Modbegreppet Vågledare, optisk fiber Rektangulär hålrumsvågledare Dispersion Koaxialledare Dämpning.
Förra föreläsningen: Laddning — elementarladdning ≈ 1, C
ELLÄRA.
Förra föreläsningen: Gauss sats Konservativt (kraft)fält, rotationsfria fält Energipotential Elektrostatisk potential och fältstyrka Spänning Kondensatorn,
Introduktion till halvledarteknik. Innehåll –6 Övergångar (pn och metal-halvledare) 2:a ordningens effekter Metal-halvledar övergångar –6 Fälteffekttransistorer.
., nm,,.. nmlnbb Lnkbhbc v s.
Föreläsning 5 – Fälteffekttransistor II Föreläsning 5, Komponentfysik 2016 Fälteffekt Fälteffekt Tröskelspänning Tröskelspänning Beräkning av.
Introduktion till halvledarteknik. Innehåll –4 Excitation av halvledare Optisk absorption och excitation Luminiscens Rekombination Diffusion av laddningsbärare.
Introduktion till halvledarteknik
Föreläsning 4– (MOS)-Fälteffekttransistor I
ELLÄRA Göran Stenman, Ursviksskolan 6-9, Ursviken –
Introduktion till halvledarteknik
Göran Sellberg och Annika Adolfsson
Elektricitet ELEKTRICITET.
ELLÄRA Göran Stenman, Ursviksskolan 6-9, Ursviken –
ELLÄRA.
Föreläsning 1, Komponentfysik 2014
Föreläsning 9 – Bipolära Transistorer II
Ellära Elektricitet. Vad kommer laddningarna ifrån?
Lärare Mats Hutter Leif Hjärtström
Föreläsning 11 – Fälteffekttransistor II
Föreläsning 6: Opto-komponenter
Föreläsning 4 – pn-övergången
ELLÄRA.
Y 3.3 Volym och begränsningsarea
Elkunskap 2000 kap 4 Resistorn
Föreläsning 12 – Fälteffekttransistor II
Föreläsning 13 – Fälteffekttransistor III
Föreläsning 3 – Extrinsiska Halvledare
Föreläsning 4 – pn-övergången
Föreläsning 8 – Bipolära Transistorer I
Föreläsning 13 – Fälteffekttransistor III
Föreläsning 7 – pn-övergången III
Presentationens avskrift:

Föreläsning 5 – Fälteffekttransistor II Tröskelspänning Beräkning av strömmen Storsignal, DC Kanallängdsmodulation Flatband-shift pMOSFET 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Elektrostatik: Laddning och elektrisk potential z dp -NA x U dp x E EC dp EV x 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Energiband för en nMOSFET – Vad sätter Uth? LG Halvledare UDS EC Metall Ei EF EV Positiv potential på Gaten – sänker Ef i metallen Isolatorn har stort bandgap – ingen ström . EF konstant i halvledaren Oxid z x 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Energiband för en nMOSFET – Utarmning LG eUox dp +UGS EC eUyta Ei EF +eUGS EV pp=NA np<<pp<<NA z -eNA x dp 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Energiband för en nMOSFET – intrinsisk yta LG eUox dp +UGS EC eUyta Ei EF +eUGS EV np =pp =ni<<NA z -eNA x dp 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Energiband för en nMOSFET – svag inversion LG eUox dp +UGS EC eUyta Ei EF +eUGS EV z -eNA x dp 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Energiband för en nMOSFET – stark inversion: UGS=UTH LG eUox dp +UGS UDS EC eUyta Ei eFF EF eFF EV +eUGS Många fria laddningar vid ytan! z -eNA x dp 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Stark inversion: UGS>UTH eUox eUox eUyta eUyta EC Ei eFF eFF EF EV z z -eNA -eNA x x dp dp 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Fria laddningar för UGS > UTH : QN LG dp EC eUyta Ei EF EV +eUGS Efter stark inversion: dp konstant QN: Fria elektroner vid ytan z För UGS > Uth! -eNA x QN dp 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Ackumulation – 2 minuter övning Halvledare Halvledare EC EC Metall Ei Ei -eUGS EF EF EV EV Hur ser banden / laddningen ut om man lägger en negativ spänning på gaten? Oxid Oxid z z x x 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Stark inversion - Sammanfattning: UGS=UTH Oxid-kapacitans per area: (F/m2) Tröskelspänning (V) 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Föreläsning 5, Komponentfysik 2015 Exempel NA=1023 m-3 0=8,8510-12 F/m ox=3,9 r=11,8 e=1,610-19 As tox=5 nm Beräkna UTH Vad är dp vid stark inversion? 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Föreläsning 5, Komponentfysik 2015 Sammanfattning Uth: Tröskelspänning (V) Ut: termisk spänning: kT/e=25.8mV vid T=300K Ei – intrinsisk ferminivå (~mitten av bandgapet) (eV) eFF: skillnad mellan Ei och EF långt från ytan (V) Cox: Oxidkapacitans (F) Cox’: Oxidkapacitans / area (F/m2) QN’: laddningar / area (C/m2) 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Plattkondensator - Fälteffekt Metall Ugs=1V + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + Ugs=0V Ugs=2V Ugs=3V P-typ halvledare Joniserade acceptoratomer (NA) Elektroner Hål 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Tröskelspänning – stark inversion Spänning över oxiden nyta=pp0=NA + - QN Spänning över halvledaren -eUth e2FF Laddning vid stark inversion: 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Metal-Oxid-Semiconductor Field Effect Transistor UGS = 0.2V UGS = 0.4V UGS = 1.0V Gate Source Drain Isolator – SiO2 P-typ semiconductor N++ N++ 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Föreläsning 5, Komponentfysik 2015 2 minuters övning +UDS Isolator – SiO2 N++ N++ y=0 y=L y En nMOSFET är biaserad i mättnadsområdet. Vilket värde har dIDS(y)/dy mellan y=0 och y=L? 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Fälteffekttransistor - nMOSFET - Geometri Oxid Z Stark Inversion – DX tjockt ledande lager vid ytan Gate Source Drain Kanal x y L Z IDS VDS DX QN(y) 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Beräkning av ström – nMOS: Lång kanal (Lg>1µm) UGS Oxid UDS UGS UDS Kanal y 0<Ucs (y)<UDS Lös med: 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Ström och kanal – linjära området UDS=UGS-Uth Ugs<Uth UGS>Uth UGS>Uth+ UDS 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015

Ström och kanal – mättnadsområdet UDS=UGS-Uth Pinch – off: IDS oberoende av UDS UDS>UGS-Uth UDS=UGS-Uth UDS<UGS-Uth 15-04-08 Föreläsning 5, Komponentfysik 2015