Föreläsning 2 - Halvledare

Slides:



Advertisements
Liknande presentationer
Rör vi oss? Det beror på vad vi jämför oss med.
Advertisements

Uppgifter/Läxa Lös uppgifterna: 120, 121, 123, 125, 126, 128, 130, 133, 142, 144, 145.
Hud & hudsjukdomar Fredrik Hieronymus.
Behandlas under 4 kursträffar i mineralmuseet
Administration Distribution Metabolism Exkretion
Kap. 3 Derivator och Integraler
Kapitel 3 Sannolikhet och statistik
Kap. 3 Derivator och Integraler
Sol i Syd Projektdagen 2017 Region Blekinge
SP Sveriges Tekniska Forskningsinstitut
KONJUNKTURINSTITUTET
KPP053, HT2016 MATLAB, Föreläsning 2
Praktiska grejer Lärare: Erik Ramm-Schmidt Läxorna finns på Wilma
Kapitel 1 Algebra och linjära modeller manada.se.
Kursintroduktion Brukarorienterad design
Kapitel 2 Förändringshastigheter och derivator manada.se.
Behandlas under 4 kursträffar i mineralmuseet mars-april 2017
Sällsynta jordartsmetaller
GEOGRAFI.
Så tycker de äldre om äldreomsorgen 2016
Men kolla bildspelet vecka 18 först
Nordiska Lärarorganisationers Samråd
Arbetsgrupp ”Hat och hot mot förtroendevalda”
Är en radikal omställning till hållbar konsumtion möjlig och hur påverkar det våra möjligheter till välbefinnande? Jörgen Larsson Assistant professor in.
X Avrundning och överslagsräkning
Välkommen till.
ULA Kompetenscenter - en del av TPY
VISBY IBKs FÖRENINGSTRÄD
Styrelsen i stallet vecka 20
Framgångsfaktorer för en global projektverksamhet
Gotlands energieffektiviseringsnätverk
Medelhavsbuffé 11/ Bildkavalkad.
Nya regler om energi i BBR
Sannolikhet och statistik
Lagen om Energikartläggning i stora företag
Växtekologisk orienteringskurs
Tularemi.
Information till primärvården Herman Nilsson-Ehle Catharina Lewerin
Inför avtalsrörelsen 2016 Lars Calmfors
Lagen om Energikartläggning i stora företag
KPP053, HT2016 MATLAB, Föreläsning 3
Lars Calmfors Föreläsning 2 för Riksrevisionen 25/2-2016
Fosfor från Östersjöns djupbottnar är problemet
Täthet hos flänsförband mellan stora polyetenrör och ventiler
Arbetsbeskrivning Sportkommittén
Dagens ämnen Matriser Räkneoperationer och räknelagar
Mellankrigstiden
Ledarutveckling över gränserna
Regiongemensam enkät i förskola och familjedaghem 2016
Hur får vi fler att söka till Teknikcollege ?
det är den här processen
Uppföljning av år 2016 HFS-nätverket
BILDSPEL ABISKO, ev. YOUTUBE KLIPP
Visit Karlskoga Degerfors
Vårdprevention - en introduktion för medarbetare på sjukhus
Trygg, säker och samordnad vård- och omsorgsprocess
Föräldraenkät 2017 Förskola
BYGDSAM Anundsjö Grundsunda BLT Nätra.
Nyheter i tredje upplagan av Handbok Riskanalys och Händelseanalys
Så här säljer du med SMS.
Finansiell samordning
Arbetsmarknadsutsikterna hösten 2016
Dagläger MTB i Högbobruk
Sportlovsläger 9-12 feb Årshjulet med läger på skolloven börjar med ett dagläger för våra tävlingsgymnaster Vi hälsar alla gymnasterna i S- och R-ben samt.
Medlemsinfo Tenhults IF
Välkommen till vårt Öppet Hus, SeniorNet Huddinge
Fortum: Lars Modigh Agneta Molinder Synovate Temo: Gun Pettersson
Attraktiv Hemtjänst Introduktion i att utvärdera hemtjänst
Presentation av verksamhetsplan
20% rabatt (På ordinarie priser)
Presentationens avskrift:

Föreläsning 2 - Halvledare Historisk definition Atom – Molekyl - Kristall Metall-Halvledare-Isolator Elektroner – Hål Intrinsisk halvledare – effekt av temperatur Donald Judd, untitled 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Komponentfysik - Kursöversikt Bipolära Transistorer Minnen: Flash, DRAM Optokomponenter MOSFET: strömmar pn-övergång: strömmar och kapacitanser MOSFET: laddningar pn-övergång: Inbyggd spänning och rymdladdningsområde Dopning: n-och p-typ material Laddningsbärare: Elektroner, hål och ferminivåer Halvledarfysik: bandstruktur och bandgap Ellära: elektriska fält, potentialer och strömmar 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Halvledare – varierande r från olika n Historisk definition från resistiviteten Metall: r < 10-5 Wm Isolator: r > 106 Wm Halvledare – varierande r från olika n Total elektronkoncentration: 1030 m-3 2×1030 m-3 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Metall/Halvledare/Isolator Varför är alla material inte metalliska? Ledningsband Valensband Fria Elektroner Hål Ferminivå Temperaturberoende Resistans 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Vad är en kisel-kristall? Kiselatomer sitter ordnat i ett gitter. 1 m3 stor kiselbit: 5×1028 atomer ~ 1030 m-3 elektroner – varför är den inte metallisk? 0.1 nm 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2012

Atom – skal och energier Kvantmekanisk beskrivning: Elektronmoln runt om atomkärnan N M L K L M K N x 0.1 nm 0.1 nm 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

2-atomig molekyl - Pauliprincipen x E Valenselektronerna delas mellan båda atomerna! 0.2 nm Valenselektroner överlappar! x x 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014 0.2 nm 0.1 nm 0.1 nm

Föreläsning 2, Komponentfysik 2011 16-atomig molekyl E E E Valenselektronerna delas mellan alla atomerna! 0.4 nm 0.4 nm x,y x x 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2011 0.4 nm 0.1 nm

1023-atomig molekyl – energiband Valenselektronerna delas mellan alla atomerna i kristallen! … ~ 1023 nivåer 1 cm … x,y,z 1 cm x 1 cm 1 cm 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014 0.1 nm

Valens- och ledningsband vid T=0K Valensband: Det högsta bandet som har elektroner Ledningsband: Nästa högre band Ledningsband … Valensband Metall: Valensbandet halvfullt med elektroner Halvledare / Isolator: Valensbandet fullt med elektroner … x,y,z 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Ström – kräver rörliga elektroner Tomt band – inga elektroner Tomt band – Ingen ström Energi (eV) Bandgap: EG Fullt band – alla platser upptagna Pauliprincipen Fullt band – Ingen ström x 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Metall – Isolator/Halvledare Metall – halvfyllt valensband Lediga platser – Kan gå ström n ≈ 1030 m-3 Energi (eV) x Halvledare / Isolator Energi (eV) Pauliprincipen Fullt band – Ingen ström x 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Metall – Halvledare - Isolator Ledningsband Halvledare 0 < Eg < 4 eV Si: Eg=1.12 eV Ge: Eg=0.67 eV GaN: Eg=3.42 eV Metall Ledningsband Isolator Eg >4eV SiO2: Eg=9 eV Diamant (C): Eg=5.5 eV Ledningsband Energi (eV) Ledningsband Eg Eg Valensband Valensband Valensband Valensband x 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Vilka material är halvledare? Valensskal – plats för 8 elektroner Valensbandet fullt: varje atom känner av 8 valenselektroner IV, III-V, II-VI C Si Ge N P As B Al Ga In Sb Sn IV V III C GaP Si Ge InAs Sn (Tenn) Eg 5.5 eV 2.24 eV 1.12 eV 0.67 eV 0.34 eV Typ Isolator Hal vle da re Metall 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2011

Fria laddningar – Elektroner och hål Varför är alla material inte metalliska? Ledningsband Valensband En halvledare har ändlig resistivitet – hur? För en ”ren” halvledare – resistansen minskar med temperaturen?!? 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Varför varierar en halvledares ledningsförmåga? Om T=0K Inga defekter i halvledaren Koncentration av (fria) elektroner och hål: n=p=0 ?? Vi kan generera fria elektroner/hål via: Termisk energi (värme) Ljus (Opto-komponenter) Dopning (nästa föreläsning) Fälteffekt 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Fria laddningar – Elektroner och hål - + = Fria elektroner i ledningsbandet n [m-3] Fria hål i valensbandet p [m-3] - - - + + + x 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Föreläsning 2, Komponentfysik 2014 Termisk Excitation Varje elektron får i genomsnitt Ekin=3/2kT En elektron kan slumpvis exciteras till ledningsbandet Högre T – fler elektroner Vi får i genomsnitt n (m-3) i ledningsbandet 1030 - n elektroner i valensbandet p (m-3): hål i valensbandet n=p Energi (eV) Eg 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Termisk Excitation - Fermienergi Sannolikheten att en energinivå har en elektron: Fermi-Dirac fördelningen Högre T – större sannolikhet att en nivå har en elektron Fermi-Dirac är symmetrisk kring: EF – Fermi-energi. Sätts så att halvledaren är laddningsneutral. EC Energi (eV) Eg EF EV 1 Sannolikhet 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Termisk Excitation – antal elektroner Ei E4 Energi (eV) E3 E2 E1 EC 0.1 Sannolikhet 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Termisk Excitation - Fermienergi EC Energi (eV) Eg EF NC, NV – effektiva tillståndstätheter – hur tätt sitter E1,E2,E3… Materialparametrar! EV Antal elektroner & hål – funktion av EF, T! Intrinsiskt halvledare: n=p=ni EF sitter ungefär mitt i bandgapet 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Intrinsisk halvledare – antal elektroner & hål T=300K Kisel: ni=11016 m-3 Eg=1.11eV Ge: ni= 21019 m-3 Eg=0.67 eV Varje elektron som lyfts från valensbandet till ledningsbandet ger en elektron 𝜌= 1 𝑒 𝜇 𝑛 𝑛+𝑒 𝜇 𝑝 𝑝 ∝ 1 𝑛 𝑖 ∝ exp 𝐸 𝑔 2𝑘𝑇 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Fria laddningar – Elektroner och hål Varför är alla material inte metalliska? Ledningsband Valensband En halvledare har ändlig resistivitet – hur? För en ”ren” halvledare – resistansen minskar med temperaturen?!? 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014

Föreläsning 2, Komponentfysik 2014 Sammanfattning Eg: Bandgap (eV) (J) Ec: Ledningsbandets undre kant (eV) Ev: Valensbandets övre kant (eV) n: elektronkoncentration (m-3) p: hålkoncentration (m-3) ni: Intrinsisk hål/elektronkoncentration (m-3) EF: Fermienergi (eV) Energier anges oftast i eV. 1 eV = e×1 J Energier anges alltid i referens till något annat – ex. Ef-Ec, Ev-Ef 2019-01-02 Föreläsning 2, Komponentfysik 2014