Ladda ner presentationen
Presentation laddar. Vänta.
Publicerades avLisbeth Ek
1
Assar DN v. 4, 2009
2
Förra föreläsningen: Pointings vektor Brytningsindex Fresnels ekvationer Snells lag Brewstervinkel Dopplereffekten TIR:
3
Denna föreläsning: Interferens, Huygens princip Diffraktion genom en enkelspalt Youngs dubbelspaltsexperiment Gitterformeln Babinets princip Tunnfilmsinterferens Koherens
4
Huygens princip, r >> d x r Källor Endast rumsberoende
5
Huygens princip, enkelspaltsdiffraktion, r >> d x r Summa → Integral Källor → Källtäthet (källor per enhetslängd)
6
Diffraktion av en stråle med ”plan” fasfront Diffraktionsvinkel av en stråle med diameter d: Spalt Spridningsmönster Strålningsdiagram (intensitet som funktion av riktning) S
7
Youngs dubbelspaltsförsök, r >> d, x’ x r http://www.acoustics.salford.ac.uk/feschools/waves/diffract3.htm#huygens
8
Gitter, gitterformeln Plan våg d Gitterperioden = d Gitterformeln:
9
Babinets princip Plan våg
10
Reflektion av plan våg när k // n _ ^
11
Tunnfilmsinterferens God approximation (om n 1 ≈ n 2 ): För att beräkna E R, sätt E 1 = E In, E R = E R,1. Ifall n 2 =n 0 : l
12
...och så här blir det Observera våglängdsberoendet!
13
Fabry-Perot filter — Frekvensdomän l r t Normalised frekvens FWHM
14
Fabry-Perot filter — tidsdomän l r t Energiförlust ”per studs”: Tid mellan studsar: Tidskonstant:
15
Koherens – f · t är finit l r t Pulsen som kommer ut har blivit filtrerad i :frekvens och tid. Ett inverst förhållande råder mellan frekvensbredd och tidslängd (koherenslängd) för alla vågor.
Liknande presentationer
© 2024 SlidePlayer.se Inc.
All rights reserved.