Presentation laddar. Vänta.

Presentation laddar. Vänta.

Förra föreläsningen: Vågtal = Abs(vågvektor) Fashastighet Transversella och longitudinella, skalära och vektoriella vågor Stående vågor Vågekvationen i.

Liknande presentationer


En presentation över ämnet: "Förra föreläsningen: Vågtal = Abs(vågvektor) Fashastighet Transversella och longitudinella, skalära och vektoriella vågor Stående vågor Vågekvationen i."— Presentationens avskrift:

1 Förra föreläsningen: Vågtal = Abs(vågvektor) Fashastighet Transversella och longitudinella, skalära och vektoriella vågor Stående vågor Vågekvationen i en dimension Plana vågor, k  och  utgör högerhandsystem. dB

2 Denna föreläsning: Energitäthet och intensitet Pointings vektor Brytningsindex Snells lag Fresnels ekvationer Brewstervinkel, total intern reflektion Dopplereffekten

3 Energitäthet I boken (sid. 133) visas att energitätheten (J/m 3 ) i ett elektriskt fält med fältstyrkan E är: Analogt är energitätheten i ett magnetiskt fält med flödestätheten B: Energitätheten i ett generellt elektromagnetiskt fält blir summan av de två bidragen. Varning! Använd ej komplexa amplituder direkt i kvadratiska uttryck

4 Intensitet Intensiteten I (W/m 2 ) i en plan våg med elektriska fältstyrkan E i ett medium karaktäriserat av  r blir då:

5 Poyntings vektor Ett bekvämt och enkelt sätt att uttrycka intensiteten, i form av ett vektorfält som indikerar energitransporten per tids- och ytenhet, är Poyntings vektor S (W/m 2 ): Poyntings vektor varierar med tiden med frekvensen 2f varför man ofta istället anger dess medelvärde över en period: För en plan våg finner man att Reell notationKomplex notation

6 Randvillkor Vågekvationen är en generell ekvation med oändligt många lösningar. För att hitta speciella lösningar måst man lägga till initial- och randvärdesvillkor. De elektromagnetiska lagar Maxwell ställde upp innehåller i sig själva randvärdesvillkor (boken, sid. 138): n1n1 n2n2 E1E1 E2E2 E 1t E 2t På samma sätt:

7 Reflektion and refraktion för ”P-polariserade” plana elektromagnetiska vågor kiki krkr ktkt E iP E rP E tP B iS B rS B tS n1n1 n2n2 ii rr tt P från tyskans ”parallel” Polarisationen ligger i planet som spänns upp av k i och ytans normalvektor.

8 Brewstevinkeln kiki ktkt E iP E tP n1n1 n2n2 BB BB tt

9 Reflektion and refraktion för ”S-polariserade” plana elektromagnetiska vågor kiki krkr ktkt B iP B rP B tP E iS E rS E tS n1n1 n2n2 ii rr tt S från tyskans ”senkrecht” = vinkelrätt Polarisationen ┴ mot planet som spänns upp av k i och ytans normalvektor. x x x

10 Total intern reflektion Vad händer då? kiki krkr ktkt n1n1 n2n2  TIR Total intern reflektion (TIR)!

11 Exempel: Hund fotograferad med undervattenskamera i pool

12 Dopplereffekten vfvf Högtalare Mikrofon vDvD Fasfronter

13 Dopplereffekt, forts. Om nu ljudkällan också rör sig med hastigheten v S får man med ett liknande resonemang: Högtalare Mikrofon vDvD vSvS Ljudbang!Går det att få en ”ljusbang”?Cherenkovstrålning. Dopplerformeln


Ladda ner ppt "Förra föreläsningen: Vågtal = Abs(vågvektor) Fashastighet Transversella och longitudinella, skalära och vektoriella vågor Stående vågor Vågekvationen i."

Liknande presentationer


Google-annonser