Allmänna gaslagen Hur varierar tryck, temperatur och volym i en gas

En presentation över ämnet: "Allmänna gaslagen Hur varierar tryck, temperatur och volym i en gas"— Presentationens avskrift:

1 Allmänna gaslagen Hur varierar tryck, temperatur och volym i en gas
med N partiklar (molekyler). Mikroskopisk bild av en gas: Gasen består av en stor mängd partiklar som rör sig slumpmässigt med olika hastigheter

2 Ideal gas En ideal gas är en idealiserad model för en reell gas.
Allmänna gaslagen Ideal gas En ideal gas är en idealiserad model för en reell gas. I modellen för en ideal gas förutsätts. Gasen består av ett mycket stort antal identiska molekyler som rör sig med slumpmässiga hastigheter. Molekylerna har ingen inre struktur (all kinetisk energi är translationsenergi, dvs ej rotationer eller vibrationer). Molekylerna växelverkar ej, förutom korta elastiska kollisioner med varandra eller omgivande väggar. Medelavståndet mellan molekylerna är mycket större än deras diametrar. I praktiken är dessa förutsättningar uppfyllda för reella gaser med låg densitet och en temperatur väl ovanför kokpunkten.

3 Tryckets variation för en ideal gas
Allmänna gaslagen Hur beror trycket, P, av antal partiklar, volym och temperatur för en ideal gas. Trycket som gasen utövar på en omgivande vägg uppkommer då partiklarna kolliderar med väggen. Partikeln påverkar vid kollisionen väggen med en kraft. Alla de partiklar som per tidsenhet kolliderar med en vägg med area A bidrar till totala trycket Ptot = F/A som gasen utövar på väggen.

4 Tryckets partikelberoende
Allmänna gaslagen Tryckets partikelberoende Partikelberoende: Antalet partiklar ökar,  fler kollisioner per tidsenhet med väggarna, trycket ökar. Trycket är proportionellt mot antalet partiklar P  N

5 Tryckets volymberoende
Allmänna gaslagen Tryckets volymberoende Volymberoende: Volymen minskar,  fler kollisioner per tidsenhet med väggarna, trycket ökar. Trycket är omvänt proportionellt mot volymen P  1/V

6 Tryckets temperaturberoende
Allmänna gaslagen Tryckets temperaturberoende Temperaturberoende: temperaturen ökar,  fler kollisioner per tidsenhet med väggarna, högre hastighet på partiklarna, ger större kraftöverföring till väggen, trycket ökar. Figure 14.9 Trycket är proportionellt mot temperaturen P  T

7 Allmänna gaslagen Tryckets beroende Totalt förväntar vi oss därför att trycket i en ideal gas varierar som P = k NT /V vilken kallas den allmänna gaslagen (ideala gaslagen). Ofta uttrycker man gaslagen i antal mol, n, istället för antal partiklar, N.

8 Atommassa, mol och Avogadros tal
Allmänna gaslagen Atommassa, mol och Avogadros tal Atommassor kan utläsas ur periodiska systemet. De ges i atomära massenheter (u), där 1 u = 1,6605 ·10-27 kg. Molekylmassan för en molekyl ges som summan av de ingående atomernas atommassor. En mol av ett ämne innehåller precis NA atomer/molekyler, där NA är Avogadros tal. NA = 6,022 ·1023. En mol av ett ämne har en massa i gram som är lika med atomära/molekylära massan i u.

9 Allmänna gaslagen Allmänna gaslagen Det absoluta trycket för en ideal gas är direkt proportionellt mot Kelvin temperaturen, T, och mot antalet mol, n, av gasen, och omvänt proportionellt mot gasens volym, V: P = R(nT/V) där R är universella gaskonstanten som har värdet 8,31 J/(mol·K) i SI-enheter. Gaslagen skrivs ofta: PV = nRT Den kan också uttryckas som PV = NkT där N är totala antalet molekyler och k=1,38 ·10-23 J/K är Boltzmanns konstant. Figure 14.6

10 Diffusion Processen då partiklar i en fluid rör sig från en plats till
Allmänna gaslagen Diffusion Processen då partiklar i en fluid rör sig från en plats till en annan kallas diffusion. Ett exempel på diffusion är spridning av doftpartiklar. Figure 14.13 Diffusion är en långsam process.

11 Blandade exempel på tavlan
Allmänna gaslagen Exempel 1 Luften i en cykelslang upptar volymen 4,1·10-4 m3, och har en temperatur på 296 K, samt ett absolut tryck på 4,8·105 Pa. Om luft pumpas in i slangen tills trycket 6,2·105 Pa uppnås, hur många mol luft måste då tillföras om temperatur och volym ej förändras? Exempel 2 En behållare har volymen 0,030 m3. Från början är behållaren tom (vakuum), därefter placeras 4,0 g vatten i behållaren. Efter en stund har allt vatten förångats (evaporerat) Finn totala trycket i behållaren om temperaturen är 388 K.

12 Termodynamik Termodynamik är en del av fysiken som är uppbyggd
kring de fundamentala lagar som beskriver värme och arbete. Termodynamikens lagar. Värmeprocesser, t ex expansion och kompression. Värmemaskiner Utnyttjar värme för att producera arbete Ex: bilmotor, kylskåp, värmepump

13 Begrepp och beteckningar
Termodynamik Begrepp och beteckningar Några begrepp och beteckningar. System: ”de objekt som önskas beskrivas” Omgivning: ”allt övrigt” System och omgivning är separerade med fysiska (eller tänkta) väggar. Man skiljer speciellt på Adiabatisk vägg: ingen värme kan flöda (isolering). Diatermisk vägg: värme kan flöda. P, T, V Tillstånd för ett system Specificeras tex genom värden för tryck, temperatur och volym för en given gasmassa.

14 Termodynamikens nollte lag
Termisk jämvikt Två objekt sägs vara i termisk jämvikt med varandra om ingen netto värme flödar mellan dem. Värme Två objekt med samma temperatur är i termisk jämvikt med varandra Temperatur kan användas för att avgöra termisk jämvikt

15 Termodynamikens nollte lag
Två system som vardera är i termisk jämvikt med ett tredje system är också i termisk jämvikt med varandra Det tredje systemet kan t ex vara en termometer.

16 Inre energi, värme och arbete
Termodynamik Inre energi, värme och arbete Ett system har vid ett givet tillstånd en bestämd inre energi. Värme tillförs Arbete utförs Den inre energin för systemet kan förändras genom att systemet absorberar värme och/eller genom att arbete utförs på eller av systemet. När den inre energin förändras för systemet så förändras också dess tillstånd.

17 Arbete En kraft som förflyttar ett objekt en sträcka ger
Termodynamik Arbete En kraft som förflyttar ett objekt en sträcka ger objektet ett energitillskott. Detta kallas arbete. F s Arbete (work): W = F s F F F konstant F parallell med förflyttningen Arbete utförs

18 Inre energi, värme och arbete Beteckningar
Termodynamik Inre energi, värme och arbete Beteckningar Inre energi: U Beror på systemets tillstånd. Värme: Q Tillförs till systemet (Q > 0), eller bortförs från systemet (Q < 0). Arbete W Utförs av systemet (W > 0), eller utförs på systemet (W < 0).

19 Inre energi, värme och arbete Exempel
Termodynamik Inre energi, värme och arbete Exempel Q Ui Uf  U = Uf - Ui = Q (W=0) Ui Uf W  U = Uf - Ui = - W (Q=0)

20 Termodynamikens första lag
Den inre energin för ett system ändras från ett initial värde Ui till ett slutvärde Uf beroende på värme Q och arbete W:  U = Uf - Ui = Q - W Q är positiv när systemet vinner värme och negativ när systemet förlorar värme. W är positiv när systemet utför arbete och negativ när arbete utförs på systemet.

21 Termodynamik Värmeprocesser Ett system kan växelverka med omgivningen på många sätt, där värme och arbete uppfyller termodynamikens första lag. I processer där värme eller arbete utbyts med omgivningen kallas för värmeprocesser. Fyra vanliga värmeprocesser är: isobar, isokor, isoterm samt adiabatisk. Vanligtvis förutsätts processerna vara kvasi-stationära, vilket innebär att processerna sker så långsamt att ett likformigt tryck och temperatur finns i alla delar av systemet.

22 Isobar process Vid en isobar process är trycket konstant.
Termodynamik Isobar process Vid en isobar process är trycket konstant. Figure 15.5 Arbete utfört av systemet: W = Fs = PAs = P ( Vf - Vi ) = P ·  V P V Vi Vf Area = W

23 Isokor process Vid en isokor process är volymen konstant.
Termodynamik Isokor process Vid en isokor process är volymen konstant. Arbete utfört av systemet: W = 0 Pf V Pi Area = 0

24 Isotermisk process ( Arbete utfört av systemet för ideal gas
Termodynamik Isotermisk process Vid en isotermisk process är temperaturen konstant. Figure 15.9 ( Arbete utfört av systemet för ideal gas W = n R T ln( Vf / Vi ) )

25 Adiabatisk process ( För ideal gas:
Termodynamik Adiabatisk process Vid en adiabatisk process är den överförda värmen noll.  U = W Figure 15.10 ( För ideal gas: Arbete utfört av systemet W = (3/2) n R ( Ti - Tf ) )

26 Andra typer av processer
Termodynamik Andra typer av processer I en tryck-volym graf ges det utförda arbetet av arean mellan grafen och ”x-axeln”. Figure 15.8

27 Termodynamikens andra lag
Värme flödar spontant från ett ämne med hög temperatur till ett ämne med låg temperatur, men flödar aldrig spontant i motsatt riktning. Värme Värme

28 Värmemaskiner En värmemaskin är en anordning som använder värme
Termodynamik Värmemaskiner En värmemaskin är en anordning som använder värme för att utföra arbete. Typiska egenskaper för en värmemaskin: Värme tillförs vid en hög temperatur. En del av den tillförda värmen används för att producera arbete. Återstoden av den tillförda värmen avges vid en lägre temperatur. Figure 15.12 Figure 15.13 Värmemaskiner arbetar i cykler  I slutet av varje cykel återvänder systemet till samma tillstånd som vid starten av cykeln.

29 Kylskåp Ett kylskåp är en värmemaskin som körs i omkastad riktning.
Termodynamik Kylskåp Ett kylskåp är en värmemaskin som körs i omkastad riktning. Figure 15.12 Arbete utnyttjas för att ta upp värme vid en kall källa och avge värme vid en varm källa Figure 15.16 Figure 15.17